会计学1.概述(ɡàishù)现代(xiàndài)静电学的主要研究内容静电(jìngdiàn)应用技术静电安全(ānquán)技术2.静电(jìngdiàn)起电机理2.1静电(jìngdiàn)的产生人类认识(rènshi)静电的历史历程人类认识(rènshi)静电的历史历程人类认识静电(jìngdiàn)的历史历程1879年亥姆霍兹（Helmholtz）指出(zhǐchū)，在固体接触面的两方，形成等量异号的电荷层，如图所示，称为偶电层。现代(xiàndài)静电学阶段：上世纪二、三十年代，量子力学的建立，开创了物理学的新纪元。人们对静电起电规律的认识，也发生了质的飞跃。偶电层理论得到了进一步的的完善。Harper1951年根据金属势能井理论，可以定量计算出两种不同金属接触时接触面上的面电荷密度（见下述）。两种金属接触分离(fēnlí)以后，分别带上了静电。这很快得到了实验证实。1932年Kullrath将金属粉末从铜管内吹出去，粉末与铜管经历了接触分离(fēnlí)过程，使这个对地绝缘的粉末发生器产生了26万伏的高电压。并观测到，吹铁粉或锑粉时，起电效果最显著。两金属接触后再分离(fēnlí)产生的静电起源于接触电势差，这一点是由HarPer1951年证实的。根据金属内电子的势能井，很容易计算出接触面上的面电荷密度：/金属与半导体接触，同样出现偶电层。但已不象两种金属那样对称，半导体表面电荷已有一部分深入到表面层内部(nèibù)。1971年Krupp根据金属——半导体接触面的势垒理论，计算了接触面上的表面电荷密度:/如果两种高分子材料(cáiliào)相接触，则面电荷密度2.2影响静电产生(chǎnshēng)的因素物体(wùtǐ)的种类不同的静电(jìngdiàn)序列⑶市售常用衣料带电序列（＋）纯毛－绦纶绸－窗帘绸－人造棉－富春纺－麻衬－毛腈华达呢－毛绦凉爽呢－棉白布－真丝－美丽绸－平绒(pínɡrónɡ)－纺毛花呢－凡立丁－的确良－涤卡－麻纱－涤丝绸－花瑶－富古罗－涤腈花呢－乔纱－猪尤皮－人造苯（－）物体(wùtǐ)电阻率静电导体难以积聚静电，而静电非导体在其上能积聚足够的静电而引起各种静电现象，静电亚导体介于其中。一般汽油、苯、乙醚等物质的电阻率在1010～1013Ω·m之间，它们容易积聚静电。金属(jīnshǔ)的电阻率很小，电子运动快，所以两种金属(jīnshǔ)分离后，显不出静电。水是静电良导体，但当少量的水混杂在绝缘的液体中，因水滴液品相对流动时要产生静电，反而使液品静电量增多。金属是良导体，但当它被悬空(xuánkōng)后就和绝缘体一样，也会带上静电。物质(wùzhì)介电常数杂质(zázhì)的影响接触(jiēchù)面积、接触(jiēchù)压力分离(fēnlí)速度环境的温度(wēndù)、湿度2.3固体(gùtǐ)静电2.4液体(yètǐ)静电液体的带电与液体的电阻率（电导率）、液体所含杂质、管道(guǎndào)材料和管道(guǎndào)内壁情况、注液管、容器的几何形状、过滤器的规格与安装位置、流速和管径等有关。重点讨论一下固体与液体接触时的偶电层理论。亥姆霍兹（Helmholtz）,Perrin,Gouy等人认为：液体与固体之间虽然也出现偶电层，但与两种金属固体接触时的偶电层并不相同。以水在玻璃管内流动为例，其偶电层示意图如图3-2所示。从图中可见(kějiàn)，偶电层中两层电荷的分布是不相同的。固体表面上的电荷仍紧贴在固体表面，而液体表面的电荷却呈扩散分布，电荷已渗透到液体内部。而且，在液体中，既有正离子，又有负离子，正离子占优势，而整个偶电层体积内还是电中性。只是电荷分布不均匀罢了。为了下面讨论液体流动(liúdòng)起电的需要，有必要讨论一下液体中的偶电层厚度。假定固体表面吸附的是负离子，液体中是正离子，如下图所示。很明显，离界面越近，液体中离子浓度愈大，随着与界面距离x的增加而逐渐减小，直到某点b才等于液体中离子的平均浓度n(∞)，b点到界面的距离定义为偶电层的厚度，用δ表示。下面求解δ的表式，看它与哪些因素关。/设离界面(jièmiàn)距离为x的地方，单位体积中第i型离子的数目为ni（x），ni（x）与该点的电势有关，用玻尔兹曼方程表示如下：式中，ni(∞)——远离界面(jièmiàn)处i型离子的平均浓度在x处的电势同时满足(mǎnzú)Poisson方程：由上面(shàngmiɑn)3式式可得：为泊凇一玻尔兹曼方程，它是偶电层理论的基本方程。用近似解法来求出它的解。将（3-8）式右端指数(zhǐshù)按幂级数展开并取其前两项得：因为在远离界面处是电